مقادیر تجربی ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافت را برای شکافت القایی سیستمهای 16O+232Th، 12C+236U، 11B+237Np، 14N+232Th، 11B+235U و 12C+232Th با مقادیر ناهمسانگردی زاویه ای که با استفاده از مدل نقطه زینی استاندارد پیش بینی می شود مقایسه کرده ایم. این مقایسه را به دو صورت الف) بدون در نظر گرفتن تصحیح گسیل نوترون و ب) با در نظر گرفتن تصحیح گسیل نوترون انجام داده ایم. همچنین رفتارهای عادی و غیرعادی در ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافت این سیستمها مورد بحث قرار گرفتند. نهایتا تعداد میانگین نوترونهای گسیل شده از هسته مرکب را با در نظر گرفتن بهترین برازش برای هر کدام از این سیستمها پیش بینی نموده ایم.

در مطالعه عمیق روی توزیع زاویه ای پاره های شکاف در واکنش یون سنگین ناهمسانگردی های زیادی دیده شده است. این ناهمسانگردی ها را می توان توسط نظریه استاندارد آماری(Transition Statistical State Model) (TSM)  توضیح داد (Rossner, 1986) . علت وجود این ناهمسانگردی ها را می توان به مقادیر اسپین بالا یا Z2/A هسته شکاف پذیر نسبت داد. برای ناهمسانگردی های بیشتر می توان از مدل آماری انقطاع(SSM) استفاده کرد. در این مدل توزیع تصویر اسپین در امتداد راستای شکاف می تواند گوسی شکل و با واریانس  S20باشد. در این مدل S20به دست آمده از تئوریهای وابسته به SSM با S2 0بدست آمده از برازش داده های تجربی به ازای پارامترهای چگالی تراز مختلفLDP  و انرژیهای تغییر شکل مختلف با هم مقایسه شده اند. در این تحقیق از مدل SSM برای مطالعه توزیع زاویه ای پاره های شکافت القایی حاصل از واکنشهای 16O(94Mev)+237NP 16O(88Mev)+232Th, 12C(79Mev)+232Th, 12C(72Mev)+237Np,10B(60Mev), 10B(64Mev)+237Np استفاده شده و نتیجه گیری شده است که مدل SSM در مورد این واکنش ها کارآیی خوبی دارد. همچنین با استفاده از این مدل نسبت ممان اینرسی کروی به ممان اینرسی موثر محاسبه شده اند که توافق خوبی با مقادیر به دست آمده از مدل قطره مایع دارند و این نشان می دهد که مدل SSM یک مدل فیزیکی است.

توزیع زاویه ای پاره های شکافت( FFAD) در رابطه با فرآیند شکافت و نیز در مورد مکانیسم برهمکنش پرتابه با هسته هدف می تواند درک و بینش جدیدی به ما بدهد. در این پژوهش برای تجزیه و تحلیل توزیع زاویه ای پاره های شکافت نوترون القایی U234 یک چارچوب مدل آماری بکار رفته و نتایج با داده های آزمایشگاهی اندازه گیری شده در تجهیزات(n-TOF) واقع در CERN مقایسه شده و واریانس آماری k02 به دست آمده اند. واریانس آماری ترازهای توزیع – K در هسته در حال گذار در انرژی های نوترون فرودی از آستانه شکافت تا 50MeV تجزیه و تحلیل شده، و روشی که در آن مقادیر کمی بدست آمده اند، توضیح داده شده است. نتایج محاسبات، با ساختار دوره ای ناهمسانگردی مربوط به مجموعه واکنش های(nx، n) و در ادامه با محاسبه سطح مقطع واکنش مربوطه با کد تالیس مقایسه شده اند. مقایسه بین واریانس k02و سطح مقطع، ارتباط قوی بین مقادیر واریانس k02 و شروع یک شانس شکافت را نشان می دهد. نتایج نشان داده است که در هر جایی که احتمال واکنش 234U(n, f) در یک کانال جدید و در نتیجه سطح مقطع برخورد-افزایش یابد، واریانس k02کاهش پیدا می کند. نتیجه در توافق کامل با نتایج و محاسبات مشابه در واکنش های Th(n, f)232 و U(n, f)238 است.

در این بررسی، توزیع زاویه ای پاره های شکافت عناصر طلا و بیسموت با باریکه پروتون درگستره انرژی 25 تا 30 میلیون الکترون ولت با استفاده از آشکارسازهای سد سطحی اندازه گیری شد. ناهمسانگری زاویه ای پاره های شکافت اندازه گیری شده با پیش بینی مدل آماری نقطه زینی استاندارد همخوانی دارد. سطح مقطع کل شکافت این عناصر نیز در انرژیهای تابشی مختلف اندازه گیری شد و با نتایج اندازه گیری قبلی مقایسه گردید.

امروزه موتورهای القایی به طور گسترده ای در صنعت، به وسیله درایوهای الکتریکی مورد استفاده قرار می گیرند. یکی از پرکاربردترین درایوهای الکتریکی، کنترل برداری است. کنترل برداری در بارهای سنگین عملکرد قابل قبولی دارد و مقدار شار روتور در بارهای سنگین همان مقدار نامی است. اما در بارهای سبک، استفاده از کنترل برداری منجر به کاهش بازده خواهد شد. در واقع، در بارهای سبک مقدار شار نامی روتور نیاز نیست. موتورها اغلب در باری غیر از بار نامی مورد استفاده قرار می گیرند. یکی از عواملی که موجب قرار گرفتن موتور در باری به غیر از بار نامی می شود، انتخاب بالادست موتور است. در این مقاله سعی خواهد شد با کنترل زاویه ی بین جریان استاتور و شار روتور که بر محور d قرار دارد(زاویه شار)، مقدار بازده موتور القایی، به خصوص در بارهای سبک، بهبود یابد. در روش پیشنهادی، مقدار زاویه شار در بارهای سبک در یک مقدار ثابت، که به برخی از پارامترهای موتور وابسته است؛ کنترل خواهد شد. روش پیشنهادی به سادگی قابل اجراست، حجم محاسباتی اندک دارد و بازده موتور القایی را در بارهای سبک به مقدار قابل ملاحظه ای افزایش خواهد داد.

تعداد نوترون های گسیلی از هسته مرکب قبل از نقطه زینی (vpre) در چهار سیستم شکافت القایی با یون های سنگین 168O+20882pb، 126C+23692U، 115B+23793Np و 188O+19779Au محاسبه شده است. برای دو سیستم 168O+20882pb و 188O+19779Au به دلیل کروی بودن هسته های هدف 19779Au و 20882pb و شکافت القایی با پرتابه هایی با عدد جرمی کوچکتر از 20، انتظار می رود که ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافت رفتاری عادی داشته باشد. برای این سیستم ها، بین مقادیر تجربی ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافت و پیش بینی مدل آماری نقطه زینی استاندارد سازگاری خوبی مشاهده می شود. برای دو سیستم دیگر هم با توجه به شرط مقایسه ای بین کمیت های عدم تقارن جرمی، a، و عدم تقارن جرمی بوزینارو- گالن، aBG، انتظار رفتار عادی را داریم. محاسبات مربوط به سیستم 168O+20882pb نشان می دهد که کمیت vpre با افزایش انرژی برانگیختگی هسته مرکب (Eex) کاهش می یابد. با توجه به این که زمان گذار از لحظه تشکیل هسته مرکب تا رسیدن به نقطه زینی با افزایش Eex کاهش می یابد، این نتیجه قابل پیش بینی است. برای سیستم های 188O+19779Au و 126C+23692U افزایش کمیت vpre با افزایش Eex مشاهده شده است. این رفتار به علت بالا بودن Bf/T در سیستم 126C+23692U نسبت به سیستم های دیگر بررسی شده است. اگر چه برای سیستم 115B+23793Np، a>aBG است، توزیع زاویه ای پاره های شکافت دارای رفتار غیر عادی بوده است، به طوری که مقادیر تجربی ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافت بیش از ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافتی است که توسط مدل های آماری پیش بینی می شود. علت چنین رفتاری، وجود سهم شکافت هایی است که منجر به تشکیل هسته مرکب نمی شود. برای سیستم 126C+23692U هم با وجود دارا بودن شرط a>aBG مقداری سهم شکافت هسته غیر مرکب مشاهده شده است.